随后在纸上写到：
【于是就有c/b≈c/a，即tanθ≈sθ。】
【之前的公式可写成f= t&183;tan（θ+Δθ）-t&183;tanθ=μ&183;Δxaf/t。】
“稍等一下。”
看到这句话，法拉第忽然皱起了眉头，打断了徐云。
很明显。
此时他已经隐隐出现了掉队的迹象：
“罗峰同学，用tanθ替代sθ的意义是什么？”
徐云又看了小麦，小麦当即心领神会：
“法拉第先生，因为正切值tanθ还可以代表一条直线的斜率呀，也就是代表曲线在某一点的导数。”
“正切值的表达式是tanθ=c/b，如果建一个坐标系，那么这个c刚好就是直线在y轴的投影dy，b就是在x轴的投影dx。”
“它们的比值刚好就是导数dy/dx，也就是说tanθ=dy/dx。”
法拉第认真听完，了两分钟在纸上演算了一番，旋即恍然的一拍额头：
“原来如此，我明白了，请继续吧，罗峰同学。”
徐云点点头，继续解释道：
“因为波的函数f(x，t)是关于x和t的二元函数，所以我们只能求某一点的偏导数。”
“那么正切值就等于它在这个点的偏导数tanθ=f/x，原来的波动方程就可以写成这样”
随后徐云在纸上写下了一个新方程：
t（f/xlx+△x-f/xlx）=μ&183;Δxaf/t。
看起来比之前的要复杂一些，但现场的这些大佬的目光，却齐齐明亮了不少。
到了这一步，接下来的思路就很清晰了。
只要再对方程的两边同时除以Δx，那左边就变成了函数f/x在x+Δx和x这两处的值的差除以Δx。
这其实就是f/x这个函数的导数表达式。
也就是说。
两边同时除以一个Δx之后，左边就变成了偏导数f/x对x再求一次导数，那就是f(x，t)对x求二阶偏导数了。
同时上面已经用f/t来表示函数对t的二阶偏导数，那么这里自然就可以用f/x来表示函数对x的二阶偏导数。
然后两边再同时除以t，得到方程就简洁多了：
f/x=μf/tx。
同时