纷纷眼观鼻鼻观心，进入了沉默状态。
毕竟他们负责的是算力支撑，这种物理理论上的事儿就不是他们应该管的了，轻易发言反而会影响讨论。
剩下的几人中徐云想了想，率先说道：
“陈主任，我有个想法啊”
“我们从中子反射层即飞板被炸药驱动后能达到的最高加速度以及加速的时间来切入，然后配合中子通量守恒计算怎么样？”
上辈子是奥本海默的同学应该都知道。
临界质量是会根据形状变化的，核裂变与临界体积和临界质量有关。
如果体积不够大或质量不够，中子还没撞到原子核就逃逸出去了。
相对中子的飞行，原子核之间距离很大。
没有足够的体积和重量，根本就没有几个中子能撞到原子核。
而中子必需有足够撞击原子核概率，才能产生更多中子去击中更多原子核产生链式反应。
如果半天才有1个撞上，产生的中子也都是大概率走空飞出，根本发生不了核裂变。
至于增加这种概率的方法嘛
自然便是在外头增加一个“罩”，让飞出去的中子反射回去重新撞击了。
这有点类似弹珠游戏的罩子，就是中子反射层。
众所周知。
铀裂变反应方程式235u+1n=137ba+97kr+2n，也就是一个中子和铀-235反应生成137ba， 97kr和两个中子。
这也是原子弹爆炸能量的来源。
同时呢。
在核燃料与反射层的边界面上，必有中子通量相等，中子泄露量相等这个基准定理。
没错！
看到这里。
想必某些聪明的同学已经意识到了。
当初徐云协助陆光达他们推导的非线性中子运输方程，恰好能够描述这个情景的边界条件。
也就是：
∫zj =uhsΣsφd(r，t)+λs/3=lir→04πda(rl+1)er/l=sa=s4πd。
同时根据陈能宽的说法，他们已经推导出了带有反射层的球型核弹临界方程。
二者互相联立之后，就可以得到一个圆滑双曲面的构造。
接着再对这个构造求解析解，得出的答案就是亚临界状态的中子反射层厚度了。
顺带一提。
这也是当年海森堡翻