单位面积上的运动粒子数为1，静止粒子数也是1，则单位时间发生碰撞的概率称为碰撞截面。
截面的量纲与面积的量纲相同，单位是靶恩， 1b=10242 。
如果碰撞为弹性散射，相应的截面称为弹性截面，如果碰撞为非弹性散射，相应的截面称为非弹性截面。
1909年的时候。
卢瑟福进行了α粒子散射实验，并在此实验的基础上建立了原子的核式结构模型，开创了原子物理学的新天地。
该实验也为后人提供了一种用散射手段研究物质结构的方法，对近代物理的发展产生了深刻的影响，并在近现代物理学诸多领域中有着广泛的应用。
在经典力学里。
粒子的运动有着确定的轨道，所以经典散射的关键也是求出轨道，即找出散射角与碰撞参数的关系，这里当然就要用到牛顿运动定律。
大多数对卢瑟福散射公式的证明都利用了牛顿第二定律或比耐公式，还有利用圆锥曲线的基本知识并结合参数的几何方法等等。
“设入射横截面上dσ面积元内的入射粒子被散射后位于大小为dΩ的立体角中，显然，dσ越大， dΩ也就越大。“
大于手中的粉笔哒哒哒的在黑板上进行着板书，同时飞快的说道：
“定义二者的比值为微分散射截面，即 d(θ)=dσdΩ。”
“而 dσ=bdbdφ，dΩ=sθdθdφ，所以 d(θ)=bsθ|dbdθ”
“上面的表达式中出现了绝对值符号，随着碰撞参数b的增大，散射角将减小，故 db/dθ是负值，而我们定义的微分截面为正值。”
“但实际上在核聚变情景中，α粒子的轨道并非是双曲线的一支，而是两支。”
“这点可以在数学上通过分离变量并积分得到，也可以从赵忠尧同志他们的元强子模型中得出。”
后世学过理论物理的同学应该都知道。
粒子散射实验的数据在散射角很小也就是θ≈ap;lt;15o时与理论值差得较大，这是因为小角度的时候以多次散射为主，散射角分布近似于正态分布。
所以卢瑟福公式在一定程度上具备局限性，因为它的框架是质心系的。
这在后世属于为数不多与氢弹小型化相关的公开信息，其实质还是因为后世的粒子模型研究取得了很不错的成果——至少比起眼下这个时期确实如此。